Twoim problemem jest to, że powszechną NICOŚĆ mylisz z osobistą PUSTKĄ
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
v
2
p
v
2
2
p
v
2
1
p
v
2
p
a
)
masowe
1
+
gz
+
1
=
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
a
)
masowe
+
gz
+
1
=
2
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
v
2
p
v
2
2
p
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
2
r
2
r
2
r
2
r
a
)
masowe
1
+
gz
+
1
=
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
2
1
r
2
1
r
str
1
-
2
str
1
-
2
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
r
v
2
1
r
v
2
2
r
v
2
r
v
2
2
b
)
objetoœcio
we
+
r
gz
+
p
=
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
b
)
objetoœcio
we
1
+
r
gz
+
p
=
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
2
1
2
2
r
v
r
v
2
1
1
2
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
2
1
1
2
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
b
)
objetoœcio
we
+
r
gz
+
p
=
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
1
1
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
2
2
v
2
p
v
2
2
p
v
2
p
v
2
2
p
ciezarowe
1
+
z
+
1
=
+
z
+
2
+
D
h
D
h
-
tracona
wyskokoscs
ciezarowe
1
+
z
+
1
=
+
z
+
2
+
D
h
D
h
-
wyskokoscs
tracona
2
2
2
v
p
v
p
2
g
1
r
g
2
g
1
g
r
str
1
-
2
str
1
-
2
2
g
1
r
g
2
g
1
g
r
str
1
-
2
str
1
-
2
ciezarowe
1
+
z
+
1
=
+
z
+
2
+
D
h
D
h
-
tracona
wyskokoscs
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
2
g
r
g
2
g
g
r
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
1
2
str
1
-
2
1
2
str
1
-
2
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
1
2
str
1
-
2
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
1
e
2
str
1
-2
1
e
2
str
1
-2
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
straty tar
cia
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
wale
turbiny
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
cia
straty tar
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
turbiny
wale
1
e
2
str
1
-2
e
str
1
-
2
t
str
1
-
2
t
e
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
straty tar
cia
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
wale
turbiny
str
1
-
2
t
e
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
straty tar
cia
pompy
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
cia
straty tar
pompy
1
n
2
str
1
-
2
t
1
n
2
str
1
-
2
t
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
straty tar
cia
pompy
1
n
2
str
1
-2
t
32
V
*
*
l
V
Ś
r
*
d
V
Ś
r
*
d
m
32
V
*
m
*
l
stracone
D
p
=
p
+
p
=
Ś
r
-
Re
=
v
-
lepkosc
na
kinematycz
Ś
r
Re
=
v
-
lepkosc
kinematycz
na
V
Ś
r
*
d
m
stracone
D
p
=
p
+
p
=
m
-
32
V
*
m
*
l
str
1
-
2
1
2
n
str
1
-
2
1
2
n
Re
=
v
-
lepkosc
na
kinematycz
d
2
d
2
stracone
D
p
=
p
+
p
=
Ś
r
m
-
str
1
-
2
1
2
d
2
n
Wzory Darcy’ego:
Wzory Darcy’ego:
Wzory Darcy’ego:
2
2
2
2
2
2
64
*
n
l
V
64
l
V
l
r
*
V
64
*
n
l
V
64
l
V
l
r
*
V
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
64
*
n
l
V
2
64
l
V
2
l
r
*
V
2
str
str
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
Ś
r
Ś
r
str
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
Ś
r
64
64
l
=
-
wspólczynn
ik
strat
liniowych
l
=
-
wspólczynn
ik
strat
liniowych
64
Re
Re
l
=
-
wspólczynn
ik
strat
liniowych
Re
l
V
2
Ś
r
l
V
2
Ś
r
l
V
2
l
V
2
D
e
=
l
*
D
e
=
l
*
2
Ś
r
D
h
=
l
*
Ś
r
D
h
=
l
*
Ś
r
l
V
str
str
l
V
2
d
2
d
2
D
e
=
l
*
str
d
2
g
str
d
2
g
D
h
=
l
*
Ś
r
str
d
2
str
d
2
g
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
64
64
0
4
316
0
4
316
l
=
-
przeplyw
l
=
-
przeplyw
64
l
=
-
przeplyw
ny
turbulent
l
=
-
przeplyw
turbulent
ny
Re
Re
0
4
316
l
=
-
przeplyw
l
=
-
przeplyw
ny
turbulent
Re
Re
Re
Re
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
l
=
f
(Re)
i
l
l
l
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
Ś
ci
ś
liwo
ść
w termodynamice i mechanice płynów jest miar
ą
wzgl
ę
dnej zmiany obj
ę
to
ś
ci
cieczy lub ciała stałego w odpowiedzi na zmian
ę
ci
ś
nienia(lub napr
ęż
enia).
Kawitacja
-jest zjawiskiem polegaj
ą
cym na gwałtownej przemianie fazowej z fazy ciekłej
w gazow
ą
pod wpływem zmiany ci
ś
nienia.
Równania Beronulliego
v
2
1
p
v
2
2
p
2
1
2
v
p
v
p
a
)
masowe
+
gz
+
1
=
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
a
)
masowe
+
gz
+
1
=
2
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
v
2
p
v
2
2
p
2
r
2
r
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
2
r
2
r
a
)
masowe
1
+
gz
+
1
=
+
gz
+
2
+
D
e
D
e
-
energia
stracona
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
2
1
r
2
1
r
str
1
-
2
str
1
-
2
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
v
1
2
-pr
ę
dko
ść
ś
rednia, z
1
-wysoko
ść
poło
ż
enia,
ρ
-g
ę
sto
ść
cieczy
r
v
2
r
v
2
r
v
2
r
v
2
2
b
)
objetoœcio
we
1
+
r
gz
+
p
=
2
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
b
)
objetoœcio
we
1
+
r
gz
+
p
=
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
r
v
2
1
r
v
2
2
2
1
1
2
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
1
1
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
2
2
b
)
objetoœcio
we
+
r
gz
+
p
=
+
r
gz
+
p
+
D
p
D
p
-
ci
Ś
i
Ś
nien
stracone
2
1
1
2
1
2
str
1
-
2
str
1
-
2
v
2
1
p
v
2
p
v
2
p
v
2
2
p
ciezarowe
+
z
+
1
=
2
+
z
+
2
+
D
h
D
h
-
wyskokoscs
tracona
1
1
2
ciezarowe
+
z
+
=
+
z
+
+
D
h
D
h
-
wyskokoscs
tracona
v
2
p
v
2
2
p
2
g
1
r
g
2
g
1
g
r
str
1
-
2
str
1
-
2
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
2
g
r
g
2
g
g
r
ciezarowe
1
+
z
+
1
=
+
z
+
2
+
D
h
D
h
-
tracona
wyskokoscs
1
1
str
1
-
2
str
1
-
2
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
2
g
r
g
2
g
g
r
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
1
2
str
1
-
2
1
2
str
1
-
2
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
Bilans
strumienia
energii
mechaniczn
ej
E
=
E
+
D
E
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
1
2
str
1
-
2
Przyrost(ubytek) strumienia energii
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest turbina, to bilans strumienia energii:
t
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
1
e
2
str
1
-2
1
e
2
str
1
-2
E
=
N
+
E
+
D
E
+
D
N
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
straty tar
cia
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
wale
turbiny
1
e
2
str
1
-2
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
cia
straty tar
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
turbiny
wale
str
1
-
2
t
e
str
1
-
2
t
e
D
E
-
straty
przeplywow
e
D
N
-
straty tar
cia
turbiny
N
-
moc
efektywna
odbierana
na
turbiny
wale
str
1
-
2
t
e
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
Je
ż
eli na odcinku przewodu 1-2 ustawiona jest pompa, wentylator, to bilans strumienia
t
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
straty tar
cia
pompy
Strata liniowa
-straty na długo
ś
ci przewodu
Strata miejscowa
-zmiana przekroju
przewodów, ostre zagi
ę
cia, załamania, przeszkody.
Dla przepływów laminarnych z
prawa Hagena-Poiseuille’a
wyznaczamy ci
ś
nienie
lepkosc
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
cia
straty tar
pompy
1
n
2
str
1
-
2
t
1
n
2
str
1
-2
t
energii
:
E
+
N
=
E
+
D
E
+
D
N
D
N
-
straty tar
cia
pompy
1
n
2
str
1
-2
t
V
Ś
r
*
d
32
V
*
m
*
l
32
V
*
m
*
l
V
Ś
r
*
d
Ś
r
Re
=
v
-
lepkosc
kinematycz
na
stracone
D
p
=
p
+
p
=
m
-
stracone
D
p
=
p
+
p
=
Ś
r
m
-
Re
=
v
-
lepkosc
kinematycz
na
V
Ś
r
*
d
str
1
-
2
1
2
n
32
V
*
m
*
l
d
2
str
1
-
2
1
2
2
n
Ś
r
Re
=
v
-
lepkosc
na
kinematycz
d
stracone
D
p
=
p
+
p
=
m
-
str
1
-
2
1
2
n
Wzory Darcy’ego:
d
2
Wzory Darcy’ego:
Wzory Darcy’ego:
2
2
2
64
*
n
l
V
64
l
V
l
r
*
V
2
2
2
64
*
n
l
V
64
l
V
l
r
*
V
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
str
64
*
n
l
V
2
64
l
V
2
l
r
*
V
2
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
str
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
D
p
=
*
*
Ś
r
=
*
*
Ś
r
=
l
*
*
Ś
r
Ś
r
Ś
r
str
V
*
d
d
2
Re
d
2
d
2
64
Ś
r
64
l
=
-
ik
wspólczynn
strat
liniowych
l
=
-
wspólczynn
ik
strat
liniowych
64
Re
Re
l
=
-
wspólczynn
ik
strat
liniowych
Re
l
V
2
Ś
r
l
V
2
l
V
2
Ś
r
D
e
=
l
*
l
V
2
D
h
=
l
*
Ś
r
D
e
=
l
*
str
l
V
2
Ś
r
d
2
D
h
=
l
*
Ś
r
2
str
d
2
g
str
l
V
str
d
2
D
e
=
l
*
d
2
g
D
h
=
l
*
Ś
r
str
d
2
str
d
2
g
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
Straty liniowe w gładkich przewodach o przekroju kołowym,
wykres Stantona
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
l
=
f
(Re)
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
Liczba Re okre
ś
la rodzaj przepływu:
laminarny
64
0
4
3
16
64
l
=
-
przeplyw
0
4
316
l
=
-
przeplyw
turbulent
ny
l
=
-
przeplyw
Re
64
l
=
-
przeplyw
turbulent
ny
Re
l
=
-
przeplyw
0
4
316
Re
l
=
-
przeplyw
turbulent
ny
Re
Re
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
Re
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
l
=
f
(Re)
Szorstko
ść
ś
cian, empiryczny wykres Nikuradsego
Dla przepływów laminarnych nie ma wpływu szorstko
ś
ci
ś
cianki rury na wielko
ść
strat
energii. Dla przepływów turbulentnych jest istotny wpływ szorstko
ś
ci na wielko
ś
ci
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
i
i
l
l
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
l
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
zmian
ę
. Nikuradse okre
ś
lił zale
ż
no
ść
współczynnika strat liniowych
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
l
=
f
(Re)
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.
od odwrotno
ś
ci szorstko
ść
wzgl
ę
dnej r/s.